Ламинарное течение пленки

На вертикальной стенке, температура поверхности которой во всех точках одинакова и равна Тс, конденсируется сухая насыщенный пар. Пленка толщиной ?, стекает ламинарно. Задача стационарная.

Примем следующие допущения:

1) силы инерции, возникающие в пленке конденсата, ничтожны по сравнению с силами вязкости и силами притяжения;

2) конвективный перенос теплоты в пленке теплопроводность вдоль нее несущественные по сравнению с теплопроводностью поперек пленки;

3) трения на границе раздела паровой и жидкой фаз отсутствует;

4) температура наружной поверхности пленки конденсата постоянна и равна температуре насыщения Тн при заданном давлении пара;

5) физические параметры конденсата не зависят от температуры;

6) силы поверхностного натяжения на свободной поверхности пленки не влияют на характер ее течения;

7) плотность пара мала по сравнению с плотностью конденсата.

Пленка движется в направлении оси х. Левая часть уравнения движения в проекции на ось х равна нулю, так как задача стационарная и инерционные силы считаются очень малыми. Производная др / дх = 0 том, что изменение давления вдоль оси х определяется только изменением гидростатического давления пара, плотность которой мала по сравнению с плотностью конденсата, а высота стенки невелика. Если плотность пара ?п можно сравнивать с плотностью жидкости ?р, в уравнении движения (10.2) вместо ?рg следует подставлять член g (?р - ?п). Все производные по z считаются равными нулю в связи с тем, что задача плоская.