В этом разделе мы рассмотрим, как определять поле в заряженном конденсаторе с диэлектриком и некоторые энергетические характеристики. Начнем рассмотрение с плоского конденсатора с твердым неоднородным диэлектриком. Будем считать, что верхняя пластина заряжена зарядом +q , а нижняя зарядом -q .

Подробнее...

Приведем необходимые формулы для последующих расчетов. Теорема Гаусса для векторов напряженности поля и электрической индукции. Напомню обозначения: r - плотность стороннего заряда, r? - плотность связанного заряда в диэлектрике. В любом диэлектрике суммарный связанный заряд равен нулю.

Подробнее...

Так как электрическое поле порождается зарядами, то очевидно, что в (51) заряды можно выразить через напряженность или индукцию поля. То же самое можно сказать и про потенциал поля (смотрите, например, (20)). Рассмотрим математическое преобразование.

Подробнее...

При плотном контакте двух диэлектриков или границе диэлектрик – вакуум некоторые характеристики электростатического поля терпят разрыв, то есть их величины изменяются скачкообразно. Потенциал электростатического поля j должен быть непрерывной функцией, так как произведение мысленно перемещаемого заряда через границу сред равно работе, но работа при нулевом перемещении равна нулю.

Подробнее...

Макроскопическое поле (поле, усредненное по объему большого числа частиц) будем обозначать, как и выше, буквой E . Это поле является суперпозицией внешнего поля 0 E и E? - поля, создаваемого диполями частиц диэлектрика (усредненными по малому объему!):
0 E = E + E?.

Подробнее...

Вам известно, что вещество состоит из атомов или молекул. Существует два типа диэлектриков: 1. Диэлектрик состит из неполярных частиц, 2. Частицы диэлектрика являются диполями. Есть еще сегнетоэлектрики, но мы пока их рассматривать не будем. Дипольный момент у атома появляется в том случае, если центр масс электронов не совпадает с положительно заряженным ядром, у молекул практически причина аналогичная.

Подробнее...

Рассмотрим замкнутую систему, состоящую из одного точечного заряда q и элементарного диполя p . Расстояние между ними обозначим a . Угол d также известен (рисунок ниже). Найдем все величины рассмотренные в предыдущих параграфах. Но прежде я хочу показать простой вывод силы, действующий на диполь во внешнем электростатическом поле E .

Подробнее...

В этом параграфе мы найдем энергию диполя, силу и момент силы, действующих на него, если диполь находится во внешне электростатическом пол.

Поясню сделанные преобразования. Был введен вектор l , о котором написано в предыдущих параграфах, орт 12 e направлен по l , то есть от отрицательного заряда диполя к положительному. Тогда произведение ql , стоящее перед скобкой есть дипольный момент p . Если поле на размерах диполя можно считать меняющимся линейно, то выражение в скобках можно преобразовать.

Подробнее...


Загрузка...
Яндекс.Метрика Google+